첫째 순수 수증기속을 움직이는 입자에 대하여 표면을 따라서 응축열 및 질량 전달 을 예측하 는 수학적 모델을 만들어 수증기 쪽의 경계층은 칼맨-폴하우젠의 적분 방식을택하였다. 확산 ...
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[S.l.]: Washington State Univ, 1984
Docotoral Dissertation -- Washington State Univ , 1984
1984
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United States of America
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첫째 순수 수증기속을 움직이는 입자에 대하여 표면을 따라서 응축열 및 질량 전달 을 예측하 는 수학적 모델을 만들어 수증기 쪽의 경계층은 칼맨-폴하우젠의 적분 방식을택하였다. 확산 ...
첫째 순수 수증기속을 움직이는 입자에 대하여 표면을 따라서 응축열 및 질량 전달 을 예측하 는 수학적 모델을 만들어 수증기 쪽의 경계층은 칼맨-폴하우젠의 적분 방식을택하였다. 확산 미컨斂〉풔�내부 코아는 유한 차분수치 방법을 채택하였다. 응축률은 액상의 코아영역이며, 이곳에셈�등온선과 같으며 전달 미케니즘은확산이다. 응축속도는 기 액상에서의 응축속도는 경계층 두꼈努쳔갭�분리점은 후방 정체점으로 이동시키고 있다. 내부운동 역시 경계층 두께의 감소와 열저소시켜 전달율을 향상시키고 있다. 둘째 처음부터 응축입자 표면이 깨끗하지 않은 경우에 대하여 접근을 했으며,표면제의 내부운동에 미치는 영향은 표면에서의 총 힘들에 의해 결정되고 있다. 퓽피�표면장력 구배와 기. 액상에서 생기는 전달력이 내부유동에 영향을 주는 인자이다. 그 힘의 탉遍置�경우보다 한 차원정도 차이가 난다. 셋째 고체 불용 표면제가 형성된 경우의 내부유동을 섭�해석했으며 그 결과큰 표면체가 내부유동을 느리게 하며 그 크기에 따라서 내부 와류 유동의 전방정체점으로 이동하고 있다. 그러나 3가지 영역은 존재하며 사간에 따른 음축속도의감소나 입증가는 내부와류유동에 별 영향이 없었다. 증기응축과 표면제의 관계에 대해서 실험적으로 수행했측정과 목측에 의해 음축표면제 층을 순간적으로 투과하여 액상에 합류하였다.